Contração dos Comprimentos ou Contração de Lorentz
A luz viaja com velocidade igual pra qualquer observador. Consideremos um observador portando um objeto de dimensões semelhantes às de uma régua, disposta paralelamente a direção da velocidade, viajando a uma velocidade próxima da velocidade da luz, conforme abaixo.
Figura 01: o observador (1) está em repouso e vê a barra em movimento, tendo esta sofrido uma contração. O observador (2), no referencial em movimento, vê a barra com seu comprimento original.
Chamaremos de t o tempo que transcorre pra este observador em movimento, e para o observador em repouso chamaremos o tempo de t'. Em decorrência disso, o tempo se dilata segundo o fator:
Onde
- t' é o tempo para o observador em repouso;
- t é o tempo para o observador em movimento;
- v é a velocidade do observador em movimento;
- c é a velocidade da luz.
A partir da expressão anterior, façamos a seguinte análise:
-Tomando duas posições do objeto em movimento: x1 e x2, que são as posições das extremidades inicial e final do objeto em movimento.
-Aplicando as equações de transformação de Lorentz:
Onde:
- Δx’ é o comprimento do objeto em movimento, visto pelo observador em repouso;
- Δx é o comprimento do objeto em repouso.
Referências bibliográficas:
EISBERG, Robert RESNICK, Robert.Física Quântica – Átomos, Moléculas, Sólidos, Núcleos e Partículas.Tradução de Paulo Costa Ribeiro, Ênio Costa da Silveira e MartaFeijó Barroso. Rio de Janeiro:Campus, 1979
HALLIDAY, David, Resnik Robert, Krane, Denneth S. Física 3, volume 2,5 Ed.Rio de Janeiro:LTC,2004. 384 p.